Гексагональные плотноупакованные металлы имеют кристаллическую решетку с явно выраженной анизотропией. Плотноупакованные слои атомов (такие же, как и слои решетки) располагаются один над другим со смещением. Такая структура имеет одну ось симметрии шестого порядка, перпендикулярную плотноупакованным слоям. Эти слои называются плоскостями базиса, плоскости скольжения, наклонные к ним - пирамидальными и призматическими.
В г. п. у. решетку кристаллизуются атомы, ионные остовы которых имеют, существенную примесь электронов в состоянии. Волновая функция электродов вытянута вдоль одного направления, по которому и образуется дополнительная связь ковалентного типа. Эта ось и формирует ось симметрии шестого порядка. В г. ц. к. решетке, где примеси расстояния нет, кристаллическая структура более симметрична, в ней нет, выделенных осей.
В соответствии с укладкой атомов, пластические свойства г. п. у. решетки проявляют ярко выраженную асимметрию. Барьер Пайерлса минимален при смещении друг относительно друга двух плотно упакованных плоскостей. Поэтому скольжение по плоскости базиса Б. (3 -системы скольжения, как и в решетке) всегда идет достаточно легко. Скольжение по пирамидальным плоскостям требует повышенных температур и больших напряжений. Важно, что размножение даже базисных дислокаций требует выхода участков винтовых дислокаций в пирамидальные плоскости и, следовательно, происходит с трудом. -Поэтому макроскопические сдвиги часто локализованы в узких слоях, ориентированных вдоль базиса.
Таким образом, тип межатомных связей и определяемая им структура кристаллической решетки оказывают большое влияние на свойства дислокаций и кинетику развития дислокационных структур.