Можно представить себе примеси внедрения в металле как жидкость.Ниже мы увидим, что это свойство определяет возможность перехода в хрупкое состояние.
О решетке атомы уложены не плотно; между ними остаются свободные промежутки, в которых могут размещаться маленькие атомы типа Н, N, С. Атомы внедрения могут быстро мигрировать по кристаллической решетке, так как даже без других дефектов барьеры между, соседними полостями не высоки (для Н - еще меньше). Напомним, что в присутствии полей напряжений диффузия становится направленной - атомы внедрения движутся в область растяжения.
Можно представить себе примеси внедрения в металле как жидкость, которая перетекает по всему его объему, реагируя на любое изменение напряженного состояния. При сравнительно низких температурах подвижность этой жидкости уже настолько велика (т.е. вязкость мала), что примусные быстро облепляют любую остановившуюся дислокацию, образуя примусное облако и тормозя ее. Поэтому плотность подвижных дислокаций в металлах меняется в зависимости от времени и условий в очень широких пределах от величины, близких к нулю, до плотностей. 1015 м-2, типичных для металлов.
Кроме этих четырех различий, кинетика дислокационной структуры в металлах обладает одним замечательным свойством. В области температур Т> 0,2 Тпл, т. е. там, где скорость винтовых дислокаций уже достаточно высока, скольжение становится одиночным, т.е. эффективно работает только одна система скольжения. Этот эффект наблюдается даже в том случае, если образец был ориентирован для двойного скольжения, т. е. если напряжения в двух системах скольжения были одинаковыми. Единственное объяснение этого эффекта заключается в том, что дислокации системы скольжения, начинающей работать раньше по чисто случайным причинам, заполняют вдоль плоскости скольжения целые слои, -которые и блокируют движение дислокаций остальных систем. Микроскопические причины такого блокирования сейчас не ясны, не ясно также, почему этот эффект не наблюдается в металлах.